Журнал теоретической диалектики-физики-математики http://www.dialectical-physics.org
Главная
Главная страница журнала
Содержание выпуска B-02
Содержание выпуска [B-02]
E-mail автора
E-mail (Леонид Георгиевич Крейдик): info@dialectical-physics.org
Назад
Предыдущая страница
Вперед
Следующая страница

10. Кинемодинамический обмен системы с окружающей средой. Заряды обмена

Л. Г. Крейдик

10.1 Обмен на -уровне

Рассмотрим динамокинематический обмен некоторой системы с окружающей средой, представленный графом обмена (рис.2.13).

Рис.2.13 Граф обмена.

Кинематическое изменение импульса системы равно

, (2.236)

где - парциальный кинематический импульс, поступающий из внешней среды; - парциальный кинематический импульс, передаваемый системой внешней среде.

Динамическое изменение импульса системы составляет

, (2.237)

где - парциальный динамический импульс, поступающий из внешней среды; - парциальный динамический импульс, передаваемый системой внешней среде; - скорость массы ; - скорость системы; - возможный дискретный скачок скорости.

Результирующий обмен принимает вид

(2.238)

и

----, (2.239)

где - кинема обмена движением-покоем, и - массовые динамические заряды.

Так как полная скорость изменения импульса равна

, где , (2.240)

то выражение (2.239) можно записать в виде

(2.241)

или

, (2.241a)

где и - дискретная производная, описывающая скачок скорости.

В установившемся динамическом обмене

, , (2.242)

, (2.243)

где - некоторая эффективная скорость, которую будем называть вектором напряженности поля покоя-движения в динамическом обмене.

Когда доминирует динамический обмен, имеем:

. (2.244)

Эта формула справедлива и для кинематического обмена, если под q понимать модуль кинематического заряда.

10.2 Напряженности поля покоя-движения

На основании формул (2.184)-(2.186) и (2.244) находим эффективные потенциальную и кинетическую скорости-напряженности поля кругового движения:

, (2.245)

. (2.246)

Осевая напряженность поля имеет вид

. (2.247)

Потенциальная напряженность описывает да-подполе, кинетическая напряженность - нет-подполе и осевая напряженность - да-нет-подполе кругового поля движения-покоя.

Если движение равномерное,

, (2.248)

, (2.249)

. (2.250)

Полная энергия всех трех полей движения-покоя системы массой m равна:

. (2.251)

Структура данного поля покоя-движения представлена на рис.2.14

Рис.2.14. Граф энергии.

Движение материальной точки с зарядом q по круговой орбите в поле покоя-движения, характеризуемого векторами , и , может быть представлено в виде:

, , . (2.252)

Такая структура поля справедлива на любом уровне движения-покоя. Так как отношение заряда к массе движущегося объекта (мотатора) определяет характеристическую или преобладающую или фундаментальную частоту поля

, (2.253)

то фундаментальная длина волны поля будет равна

, где с - волновая скорость поля. (2.254)

Эти равенства дополним элементарными отношениями между амплитудой колебания a , скоростью колебания u , длиной волны l и волновой скоростью c

или , (2.255)

где

(2.256)

- волновой радиус.

Данные соотношения следует дополнить взаимосвязью между локальной Е и волновой А скоростями-напряженностями поля движения-покоя:

(2.257)

В частности, такое же соотношение имеет место между локальными и волновыми моментами заряда:

, (2.258)

где - локальный момент и волновой момент.

Очевидно, соотношение между локальным моментом заряда и волновым моментам импульса имеет вид:

(2.259)

На основании формулы (2.257) все три векторных уравнения движения (2.252) можно представить одним общим уравнением:

. (2.260)

Так как и , то

или . (2.261)

Из данного соотношения видно, когда напряженность A приближается к волновой скорости c, удельная скорость w стремится к фундаментальной предельной частоте wc поля.


К началу страницы
Назад
Предыдущая страница
Вперед
Следующая страница

Copyright © Л.Г.Крейдик , 2001-2005