Журнал теоретической диалектики-физики-математики http://www.dialectical-physics.org
Главная
Главная страница журнала
Содержание выпуска A-02
Содержание выпуска [A-02]
E-mail автора
E-mail (Леонид Георгиевич Крейдик): info@dialectical-physics.org
Назад
Предыдущая страница
Вперед
Следующая страница

22. Дырки в квантовой теории в прямом и переносном смысле и действительный нуклонный ток в положительном эффекте Холла

Л. Г. Крейдик

Кванты удельного электронного сопротивления необходимо дополнить квантами удельного протонного сопротивления при волновом движении H-единиц в волновом пространстве при наличии побочных узлов в атомных пространствах, которые связаны с главными и побочными экстремумами и нулями волновых потенциально-кинетических полей обмена и соответствующих им волновых параметров-функций [10-12]. В последующих параграфах-статьях будут изложены элементы теории потенциально-кинетических узлов, а пока мы их рассматриваем как естественные свойства всех волновых полей обмена.

Наличие побочных узлов вызывает появление H-атомного ионного тока, который кратко именуем протонным или нуклонным или H-атомным током. Это движение в современной физике неправильно интерпретируется как “дырочная” положительная проводимость. Такая интерпретация рождена метафизикой еще XIX в., когда ток рассматривался только как движение электронов, и поэтому в XX в. формальной логике ничего не оставалось делать, как в "лучших" традициях своих законов, объявить, что наряду с электронами появляются и дырки, или "пустые места" от электронов, которые тоже создают ток. "Пустое место" реального поля материи-пространства-времени означает только то, что в нем отсутствует дискретный элемент поля, и это не может быть "дыркой", как не может быть гравитационной "дыркой" потеря, например, Марсом одного из своих спутников.

Зная природу "электрического" заряда, легко понять, что дырки не могут обладать электронным зарядом противоположного знака. Это полнейший абсурд, если сознавать, что обмен пустым местом не может создавать никакого поля тока, и от этих дырок "великого прозрения" веет сказками изрядно нагрузившихся рыболовов, а не серьезными научными и логическими доводами.

Надо отметить, что пальма первенства дырочных философий принадлежит не квантовой механике, а авангарду в искусстве начала XX в. Достаточно вспомнить черный квадрат Малевича, созданный им в шизофреническом состоянии. Черный квадрат означает для нормальных людей отсутствие картины, дырку на полотне, но ее рассматривают как "шедевр" абстрактного искусства и оценивают в сотни тысяч зелененьких, да еще объявляют "национальным достоянием". И за этой оценкой скрывается поддержка оболванивания людей идеологией разрушения Разума. Темные дыры есть не только в искусстве, ими начинают спекулировать в Космосе, туда же помещают и "кварковые" звезды, хотя на Земле с кварками провалились - одним словом, дырочно-кварковый зуд охватил многих интеллектуалов.

Однако оставим дырки для истории и запишем закон Ома в дифференциальной форме для нуклонного тока, т.е. тока H-единиц:

или . (22.1)

Здесь индекс p отмечает параметры H-единиц.

Опираясь на данное выражение, определим удельное протонное сопротивление. Так как нуклонная напряженность есть скорость движения, т.е. , то , и, полагая элементарный квант тока , а сечение волновых трубок тока , получим формулу спектра удельных нуклонных сопротивлений в виде:

. (22.2)

Учитывая, что , имеем

. (22.3)

Это выражение относится к колебательному уровню движения, т.е. к уровню надстройки.

На уровне базиса и , поэтому удельное нуклонное сопротивление базиса имеет аналогичный вид:

. (22.4)

Если элементарный канал обмена определяется волновым радиусом , тогда . В этом случае обмен происходят в волновой зоне, и квант удельного нуклонного сопротивления базиса и надстройки будет равен:

(22.5)

или

. (22.5а)

Удельное нуклонное сопротивление (22.5) значительно больше удельного электронного сопротивления (20.1):

. (22.6)

Сравнивая кванты удельного протонного и электронного сопротивлений, получаем соотношение:

, (22.7)

где коэффициент пропорциональности имеет фундаментальное значение:

. (22.7а)

Экспериментальное разделение электронного и протонного токов является непростой задачей, однако она в определенной мере решается при введении элемента атомного пространства в магнитное поле, перпендикулярное току, которое известно как эффект Холла.

Рис.14 Напряжения и токи в эффекте Холла; - поперечное потенциальное напряжение Холла, - поперечное кинетическое напряжение Холла, - электронный ток, - протонный ток, a и b - поперечные параметры пластинки.

Условие установившейся поперечной разности потенциалов определяется равенствами для электронного

и нуклонного токов:

, .

Полагая на полевом уровне и , и выполняя преобразования

,

получаем для электронной разности потенциалов

. (22.8)

Аналогично находим выражение для нуклонной разности потенциалов:

. (22.8а)

Сумма данных напряжений определяет общее потенциальное (“электрическое”) напряжение Холла:

, (22.9)

где - суммарная магнитная циркуляция и - суммарное удельное электронно-нуклонное сопротивление, называемое коэффициентом Холла . Обычно напряжение Холла представляют равенством

, (22.9а)

где индексами отмечены “ток” и индукция, рожденные магнитной системой единиц. Если и , тогда

. (22.10)

Для ряда пространств металлов (табл.2) положительный коэффициент Холла или удельное протонное сопротивление в области средних температур незначительно отличается от кванта в волновой зоне, определяемого выражением (22.5а).

Таблица 2. Коэффициент Холла

Металл

Ce

307-372

+8.0 [24]

Mn

297

+8.4 [25]

Nb

300

+8.7 [26]

Ta

300

+10 [27]

V

300

+7.9 [28]

Zr

200

+8.0 [29]


Если ток носит в основном нуклонный характер, установить связь между постоянной Холла и удельным нуклонным сопротивлением весьма просто. В самом деле, запишем очевидные равенства

, , (22.11)

где

(22.11а)

- нуклонная циркуляция. Теперь проведем следующие преобразования:

, (22.12)

где - скорость-напряженность Холла, связанная с кинетическим (“магнитным”) сопротивлением очевидным отношением:

(22.13)

Кинетическое “мнимое” напряжение Холла, перпендикулярное потенциальному напряжению, позволяет записать равенство , поэтому имеем:

, (22.14)

и еще раз получаем

. (22.14а)

На самом деле ток сложный волновой процесс, в котором между цилиндрическими поверхностями поля обмена имеет место волновое движение вдоль оси цилиндрического пространства обмена в противоположных направлениях, как электронов, так и H-атомов.

Следует заметить, что в общем случае волновые противоположные потоки не симметричны, и поэтому не уравновешивают друг друга, но эти вопросы выходит за рамки настоящего параграфа.

Литература

1. Л. Г. Лойцянский, Механика жидкости и газа, ГИТТЛ, М., 1957.

2. Н. И. Лобачевский, О началах геометрии, полное собр. соч., т.1, ГИТТЛ, М.-Л., 1946.

3. W. Prout, Annals of Philosophy, 6, 321, 1815.

4. В. Праут, Об отношении между удельными весами тел в их газообразном состоянии и весами их атомов. - Успехи химии, 1940, вып.2-3, с. 288, или Ann. Phil., VII, 111-113, 1816.

5. Марио Льоцци, История физики, "Мир", М., 1970.

6. С. Ф. Маликов, Единицы электрических и магнитных величин, госэнергоиздат, М.-Л., 1960.

7. H. Goehr und E. Lange, Zischr. fur Elekrochemie, 1951.

8. H. Wallot, Grцssengleichungen, Einheiten und Dimensionen, Leipzig, 1957.

9. Л. Г. Крейдик, Метрология и унификация единиц измерения, сб. Респуб. конф. "Проблемы педагогики высшей школы", Минск, 1974.

10. L.G. Kreidik, G. P. Shpenkov, Alternative Picture of the World, Geo.S., V.1-3, Bydgoszcz, 1996.

11. L. G. Kreidik, G. P. Shpenkov, Foundations of Physics, 13.644 collected Papers, Geo.S., Bydgoszcz-Minsk, 1998.

12. L. G. Kreidik, G. P. Shpenkov, Atomic Structure of Matter-Space, Geo.S., Bydgoszcz-Minsk, 2001.

13. М. Планк, Введение в теоретическую физику. В 3-х ч., ГТТИ, М., 1932; ч. I: Общая механика, § 28.

14. А. Зоммерфельд, Электродинамика. ИЛ, М., 1958.

15. А. П. Бабичев, Н. А. Бабушкина, А. М. Братковский и др., Физические величины, справочник, Энергоиздат, М., 1991.

16. C.W. Richardson, Phys. Rev. 26, 248 (1908).

17. A. Einstein, W. J. De Haas, Verch. Deutsch. Phys. Ges. 17, 152 (1915).

18. A. Einstein, Verch. Deutsch. Phys. Ges. 18, 173 (1916).

19. G. G. Scott, Phys. Rev. 82, 542 (1951).

20. S. J. Barnett, Phys. Rev. 6, 171, 239 (1915).

21. S. J. Barnett, Phys. Rev. 104, 7 (1917).

22. S. J. Barnett, Rev. Mod. Phys. 7, 129 (1937) [см. перевод: УФН, 18, 392 (1937)].

23. Я. В. Татаринов, Лекции по классической динамике, изд. Мосуниверситета, 1984, с.32.

24. И. Г. Факидов, Докл. АН СССР, 1948, Т. 63, c.123-125.

25. S. Foner, Phys. Rev., 1957, 107, P.1513-1516.

26. T. G. Berlincourt, Phys. Rev., 1959, 114, P. 969-977.

27. E. Krautz, H. Schultz, Z. Augewdte Phys., 1963, 15, P. 247-248.

28. Е. Б. Амитин, Ю. А. Ковалевская, Ю. З. Ковря, Физика тв. тела, 1967, Т.9, С. 905- 908.

29. Д. Н. Волков, Т. М. Козлова, В. Н. Прудников, Е.О. Козис, ЖЭТФ, 1968, Т.55, № 6, С. 2103-2107.


Назад
Предыдущая страница
Вперед
Следующая страница

Copyright © Л.Г.Крейдик , 2001-2005