Журнал теоретической диалектики-физики-математики http://www.dialectical-physics.org
Главная
Главная страница журнала
Содержание выпуска A-02
Содержание выпуска [A-02]
E-mail автора
E-mail (Леонид Георгиевич Крейдик): info@dialectical-physics.org
Назад
Предыдущая страница
Вперед
Следующая страница

20. Фундаментальная частота субатомного поля материи-пространства-времени и квантовый спектр удельного электрического сопротивления

Л. Г. Крейдик

Анализируя процесс обмена на уровне надстройки, мы получили выражение для удельного сопротивления вида (см. формулу (11.5)):

. (20.1)

Параметры, входящие в формулу (20.1), относим к электрону. Временное волновое число субатомного уровня , связанное с параметрами электрона, проявляет себя повсюду. В частности оно определяет квант удельного сопротивления атомных пространств.

В самом деле, в сферическом поле H-атома плотность "электрического" тока, т.е. плотность тока массообмена , определяется отношением:

. (20.2)

Отсюда еще раз приходим к фундаментальному кванту удельного сопротивления

. (20.3)

Принимая во внимание объективные меры кулона и ома (см. формулы (11.16а), (11.29)) , а именно:

, (20.4)

, (20.4а)

представим квант удельного электронного сопротивления мерами:

. (20.5)

Среднее удельное сопротивление ряда металлов при 273К сравнимо с фундаментальным электронным квантом (20.5).

Если ввести обозначения для относительных радиусов оболочек: , или волновых чисел, то скорость обмена в сферическом поле n-оболочки можно представить так:

, (20.6)

где - относительные волновые числа. В таком случае массовая скорость обмена принимает вид

, (20.)

и

. (20.7)

Для элементарного сферического поля

, (20.8)

описываемого радиальной функцией порядка , волновое число , и

, где (20.9)

Формула (20.9) указывают, что значения удельных сопротивлений следует рассматривать как спектр удельных сопротивлений (табл.1).

Таблица 1. Спектр удельных сопротивлений некоторых металлических пространств [15]

n

Теория

Атом

пространства

Эксперимент,

,

1

6.04

K

Ni

6.1

6.14

2

12.08

Ta

12.4

3

18.13

V

18.2

4

24.16

As

26

5

30.21

Hf

Sr

30

30.3

6

36.24

Ba

36

7

42.28

Ti

Po

42

42

11

66.44

Pr

65.8

13

78.52

Tm

79

15

90.6

b -Mn

Sm

Hg

91

88

94.07

18

108.72

Bi

Er

110.0

107

46

277.84

a -Mn

278

Фундаментальный квант удельного сопротивления определяет и фундаментальный квант сопротивления.

Пусть элементарная длина , где r - некоторый волновой радиус, тогда в сферическом поле будем иметь:

. (20.10)

Так как в таком поле , то

(20.11)

или

. (20.12)

Определим теперь квант сопротивления в цилиндрическом поле обмена. Пусть и , тогда , при этом массовая скорость обмена будет определяться выражением . Таким образом, получаем:

. (20.13)

Для цилиндрической функции порядка характеристический аргумент , и

простейший спектр сопротивлений представится выражением:

. (20.14)

Как известно, в квантовом эффекте Холла наблюдается стабилизация сопротивления Холла при значениях, удовлетворяющих фундаментальному спектру сопротивлений (20.14).

В цилиндрическом поле поперечное сечение может представляться системой элементарных каналов сечением и . В подобной ситуации

. (20.15)

Если порядок цилиндрической функции , тогда , и мы приходим к спектру фундаментальных сопротивлений

. (20.15а)

Этот спектр известен, как дробное квантованное сопротивление Холла.


К началу страницы
Назад
Предыдущая страница
Вперед
Следующая страница

Copyright © Л.Г.Крейдик , 2001-2005