10. Элементы теории продольно-поперечного и центрального обмена базисного уровня в интегральной форме. Электромагнитный закон Ома
Л. Г. Крейдик
Плотность тока, или, что тоже, циркуляция обмена и ток обмена I согласно (5.30) связаны двойным равенством:
. (10.1)
В данном выражении циркуляция описывает поперечную составляющую продольно-поперечного поля материи-пространства-времени, а ток - продольную составляющую поля.
Исследуем это соотношение на дифференциальном уровне волнового абсолютного покоя-движения в поле материи-пространства-времени.
Подобное поле покоя-движения, как цилиндрическое волновое поле обмена, носит спиралевидный характер с шагом спирали субатомной длины, а потому до сих пор не замеченной физикой (рис.5). По этой причине линии цилиндрического пространства в классической физике считаются замкнутыми - картина расположения железных опилок до сих пор служит непререкаемым "доказательством" замкнутости линий напряженности магнитного поля.
Рис.5. Элемент цилиндрического волнового луча обмена; a) Продольно-поперечное поле обмена: Da - центральный осевой, лучевой обмен вдоль линии обмена, Net - радиальное поле обмена, iNet - поле отрицания радиального поля Net и осевого поля обмена Da; b) граф векторов продольно-поперечного поля обмена.
Выделим вдоль цилиндрического луча обмена его элемент массы dm. При условии динамического равновесного обмена, потенциально-кинетический массообмен вдоль луча z определяется произведение заряда на время :
. (10.2)
Изменение массы вдоль луча z уравновешивается равным ему количеством массы, как в радиальном, так и в поперечном поле напряженности величиной , но общее изменение остается равным нулю:
. (10.2а)
Так как
, (10.3)
то
. (10.4)
Отсюда получаем волновое соотношение между циркуляцией динамической напряженности и осевым током
, или . (10.5)
Можно правую часть уравнения представить в интегральной форме. На основании (10.4), выполним следующие преобразования
, (10.6)
где - иное выражение заряда обмена через поперечное сечение, называемое также потоком обмена (см.(3.15)). В общем случае поток обмена
, (10.7)
и тогда интегральная форма (10.5) принимает вид:
, (10.8)
где - элемент протяженности поперечной составляющей продольно-поперечного пространства обмена и
(10.8а)
- ток обмена на основе вектора . Плотность тока обмена определяется отношениями:
, поэтому . (10.9)
С учетом последнего равенства, уравнение установившегося обмена (10.8) можно представить и так:
. (10.10)
Если мы желаем подчеркнуть противоречивый потенциально-кинетический характер параметров обмена, уравнение записываем в виде:
, (10.10а)
Векторы обмена и рисуют качественно различные подуровни обмена микромира. Образно говоря, если динамическая продольная напряженность описывает движение мотаторов-звезд микромира, то поперечная динамическая напряженность - движение мотаторов-планет.
Поперечное поле обмена, на языке магнитного поля представляется динамическим вектором H, а продольное поле на языке электрического поля - динамическим вектором D . Динамическим векторам H и D отвечают соответственно кинематические векторы B и E:
или , или , (10.11)
или в общем случае:
, , , . (10.11а)
В физике имеет место анархия в определении имен векторов H и D , B и E, отражающая ту теоретическую неразбериху, которая существует в теории электромагнетизма. Коль скоро вектор E получил название вектора напряженности, а вектор D - электрического смещения, то соответствующие им векторы на поперечной стороне продольно-поперечного поля субатомного уровня следует называть подобным же образом. Это значит, что вектор H должен именоваться вектором магнитного смещения, а вектор B - вектором напряженности магнитного поля. К сожалению, те, кто в свое время запутали теорию магнитного поля, назвали вектор H вектором напряженности магнитного поля, а вектор B вектором индукции магнитного поля. Логико-философская и физико-математическая путаница очевидна. Уж если так нравится название "вектор индукции", то следует векторы H и D называть векторами индукции, а векторы B и E - векторами напряженности. Следует заметить, что название "вектор индукции" не соответствует сути векторов H и D, и тем более векторов B и E (рис.5b).
Если и , уравнение цилиндрического поля покоя-движения (10.10а) можно записать в следующей форме:
, где , (10.12)
или
. (10.12а)
Параметр - циркуляция вектора , или поперечное "напряжение", "магнитное напряжение"; - скорость продольного массообмена, или "электрический заряд"; ток базиса, или "электрический ток"
. (10.13)
В гармонической волне , и тогда . Подставляя данное выражение потока в выражение (10.12а) будем иметь еще одну форму уравнения (10.12):
, (10.14)
Так как кинематическая циркуляция вектора B и динамическая циркуляция вектора H связаны равенством , то уравнение (10.14) можно представить еще в виде:
, (10.14а)
где индуктивность поля базиса
. (10.15)
Строго говоря, - динамическая индуктивность, связанная с кинематической индуктивностью :
(10.15а)
соотношением:
. (10.16)
Выражение (10.14а) известно в электродинамике как закон "электромагнитной индукции", хотя он определяет циркуляцию вектора "индукции" магнитного поля B, поэтому его правильно называть законом "магнитной индукции", или точнее законом "магнитной напряженности".
Поперечное поле H, как поле надстройки субатомного уровня, поля базиса, представляется субсубатомным полем. Мотаторы поперечного поля субсубатомного уровня регистрируются современным экспериментом только интегрально в виде магнитного поля.
Если же и , уравнение цилиндрического покоя-движения (10.10а) принимает форму:
, где . (10.17)
Здесь - элемент криволинейной оси-линии пространства поля , и
, (10.17а)
где - продольная циркуляция вектора , или продольное "напряжение", "электрическое напряжение"; - скорость поперечного массообмена, или "магнитный заряд"; поперечный ток надстройки или "магнитный ток"
. (10.18)
Выполняя преобразования выражения (10.17а) аналогичные преобразованиям равенства (10.12а), получим его в форме закона "электрической напряженности":
. (10.19)
Так как продольная и поперечная составляющие поля обмена, как полярные противоположности, неразрывны, то уравнения (10.12) и (10.17) можно представить одним противоречивым продольно-поперечным уравнением обмена:
, (10.20)
где
(10.20а)
- противоречивый вектор "электромагнитного смещения";
(10.20b)
- скалярное произведение продольно-поперечного параметра обмена на продольно-поперечный элемент пространства обмена , определяющее элементарную продольно-поперечную циркуляцию;
(10.20с)
- продольно-поперечная циркуляция обмена, или продольно-поперечное "напряжение" обмена, или "электромагнитная" циркуляция, или "электромагнитное напряжение";
(10.20d)
- продольно-поперечный поток, или "электромагнитный" поток;
(10.20e)
- плотность продольно-поперечного тока обмена, или плотность "электромагнитного" тока;
(10.20f)
- продольно-поперечный ток обмена, или "электромагнитный" ток.
Алгебраическая форма уравнения (10.20) имеет вид
, (10.21)
где - обратная волновая скорость базиса, или кинематическое сопротивление поля базиса.
Если опираться на циркуляцию продольно-поперечного вектора "напряженности" , или "электромагнитной напряженности", тогда выражение (10.21) представляется в форме:
, (10.21а)
где - динамическое сопротивление поле базиса, причем
. (10.22)
Введем динамическую емкость поля базиса согласно выражению:
, (10.23)
где - некоторый волновой радиус поля базиса с алгеброй отрицания или кинематическая емкость поля базиса .
Учитывая, что индуктивность поля базиса , получаем на базисном уровне связь базисной частоты поля базиса с емкостью и индуктивностью поля базиса:
. (10.24)
Принимая во внимание, что в гармонической волне , представим выражение (10.21а) в следующих формах
, (10.25)
где - продольно-поперечный заряд, или "электромагнитный" заряд.
Если ввести противоположное по знаку продольно-поперечное напряжение-циркуляцию согласно равенству , то можно опустить знак минус в уравнениях (10.25):
. (10.25а)
Равенства (10.25) и (10.25а) представляют разные формы закона Ома продольно-поперечного обмена на субатомном уровне, или "электромагнитного" закона Ома базисного уровня.
На языке диалектической логики общий закон динамического равновесного обмена в цилиндрическом поле обмена (10.20) имеет вид уравнения:
, (10.23)
где - противоречивое диалектическое суждение о продольно-поперечном обмене, относящееся к определенным продольно-поперечным параметрам обмена.
Уравнение (10.20) следует дополнить уравнением центрального потенциально-кинетического нормального потока обмена
, (10.24)
и тангенциального потока обмена
. (10.24а)
Оба полярно противоположных потока образуют один продольно-поперечный поток центрального поля обмена
. (10.25)
На языке диалектических суждений это будет иметь вид:
. (10.25а)
Выражения (10.20) и (10.25) образуют единую систему уравнений цилиндрическо-сферического поля волнового базисного уровня, который характеризуется базисной волновой скоростью с. Такая система не содержит ошибок теории Максвелла.
Базисный уровень, или субатомный уровень, есть одновременно уровень надстройки над субсубатомным уровнем, волновая скорость которого, по меньшей мере, в сотни раз больше скорости c (скорости света) субатомного уровня, как уровня надстройки.
Субсубатомный уровень материи-пространства-времени для атомно-молекулярного уровня, на котором протекает наша жизнь, есть ближайший к нам параллельный нашему миру мир, мотаторы которого столь малы, что они свободно движутся через наше пространство, словно нас и нет, и таких параллельных миров бесконечно много, и они отражают бесконечномерную суть Вселенной.
Copyright © Л.Г.Крейдик , 2001-2005