Журнал теоретической диалектики-физики-математики http://www.dialectical-physics.org
Главная
Главная страница журнала
Содержание выпуска A-02
Содержание выпуска [A-02]
E-mail автора
E-mail (Леонид Георгиевич Крейдик): info@dialectical-physics.org
Назад
Предыдущая страница
Вперед
Следующая страница

8. Динамическое поле покоя-движения в равномерном круговом движении

Л. Г. Крейдик

В покое-движении по окружности радиуса а состояние материальной точки m определяется параметром

, (8.1)

где составляющие состояния в неподвижном и подвижном базисах соответственно равны:

, . (8.1а)

, . (8.1b)

Состояние точки выражается также произведением потенциально-кинетической массы точки на радиус окружности: . Потенциально-кинетическая масса точки имеет вид:

, (8.2)

где потенциальная и кинетическая масса в неподвижном и подвижном базисах соответственно равна:

, (8.2а)

, . (8.2b)

Потенциальная вращательная масса - продольная, радиальная центростремительная масса; кинетическая вращательная масса - поперечная, тангенциальная центробежная масса.

Потенциально-кинетический импульс точки в круговом движении выражается формами:

, (8.2)

где

(8.2а)

- потенциально-кинетическая, продольно-поперечная, центростремительно-центробежная, радиально-тангенциальная скорость покоя-движения, определяющая соответствующие импульсы:

, (8.2а)

. (8.2b)

Скорость изменения состояния массы, или заряд, носит потенциально-кинетический характер и имеет вид :

. (8.3)

В неподвижном базисе потенциальный и кинетический заряды соответственно равны:

, . (8.3а)

В подвижном базисе имеем:

, . (8.3b)

Потенциальный заряд описывает радиальное центростремительное поле покоя, кинетический заряд - тангенциальное центробежное поле движения.

Потенциально-кинетический импульс, как момент заряда, описывается равенствами:

. (8.4)

Потенциально-кинетический импульс представляется взаимно перпендикулярными импульсами покоя и движения, что отражает ортогональность этих полей.

Кинема поля изменения импульса описывает обмен покоем-движением и выражается следующими равносильными формами:

, (8.5)

, (8.5а)

, (8.5b)

, (8.5c)

где - потенциально-кинетический продольно-поперечный центростремительно-центробежный ток:

. (8.6)

Потенциальный продольный (радиальный) центростремительный ток покоя и кинетический поперечный (тангенциальный) центробежный ток движения в неподвижном и подвижном базисах имеют вид:

, , (8.6а)

, . (8.6b)

Итак, в поле кругового покоя-движения кинема является продольно-поперечным радиально-тангенциальным параметром обмена покоем-движением:

, (8.7)

или

. (8.8)

Потенциальная продольная (радиальная) центростремительная кинема обмена покоем имеет формы:

. (8.8а)

Подобные формы имеет кинетическая поперечная (тангенциальная) центробежная кинема обмена движением:

. (8.8b)

В подвижном базисе потенциально-кинетическая, центростремительно-центробежная кинема имеет вид:

. (8.8c)

Если опираться на удельное потенциально-кинетическое ускорение, кинему обмена покоем-движением можно представить так:

. (8.8d)

Рассмотрим еще одну важную форму кинемы обмена, которую получим, преобразую форму (8.8): . Если кинематическую скорость обозначить через B, тогда кинема представиться следующей формой:

. (8.8е)

Если - заряд надстройки, а нас интересует заряд базиса, тогда согласно (4.33) получаем кинему вида

. (8.8f)

В поперечном поле обмена, эта формула носит название силы Лоренца.

С импульсом и кинемой связаны соответствующие потенциально-кинетические моменты:

а) потенциально-кинетический продольно-поперечный центростремительно-центробежный момент импульса покоя-движения

, (8.9)

где - момент инерции в круговом движении;

(8.9а)

- кинетический тангенциальный центробежный момент импульса;

(8.9b)

- потенциальный радиальный центростремительный момент импульса.

б) потенциально-кинетический продольно-поперечный центростремительно-центробежный момент кинемы покоя-движения

. (8.10)

Продольный (радиальный) центростремительный потенциальный момент и поперечный (тангенциальный) центробежный кинетический момент в неподвижном и подвижном базисах определяются выражениями:

, (8.10а)

, . (8.10b)

Отношение момента заряда к моменту импульса имеет вид:

(8. 11)

Потенциально-кинетическая продольно-поперечная энергия покоя-движения точки по окружности определяется интегралом:

, (8.12)

при этом

, (8.12а)

и полная мера энергии по окружности есть мера вида:

. (8.12b)

Разность кинетической и потенциальных энергий в подвижном базисе определяет модуль энергии:

. (8.12с)

Итак, при движении по окружности (как это в частности имеет место в Н-атоме) потенциальная и кинетическая энергии материальной точки взаимно уравновешены.

В силу этого круговое движение является оптимальным (равновесным) состоянием поля покоя-движения, при котором “притяжение” и “отталкивание” взаимно уравновешиваются, что обеспечивает устойчивость орбитального движения в микро- и мега мире. Квантитативное равенство “притяжения” и “отталкивания” одновременно сопровождается квалитативным неравенством направлений полей покоя и движения, что и порождает вечное круговое волновое движение. Для того чтобы оно исчезло нужно разрушить полностью эту систему, но и тогда возникнет большое число новых круговых волновых движений, более дисперсных уровней.

Если радиус окружности стремиться к бесконечности, любой участок окружности можно рассматривать как прямолинейное движение-покой. Сумма кинетической и потенциальной энергий такого “прямолинейного” движения, как и в круговом движении, равна нулю, но модуль не равен нулю.

Все изложенные понятия теоретической философии необходимы для реалистического описания физических полей.


К началу страницы
Назад
Предыдущая страница
Вперед
Следующая страница

Copyright © Л.Г.Крейдик , 2001-2005